\ANG{
\parbox[t]{4cm}{
\begin{enumerate}
   \item Ra--226 ist ein typischer sogenannter Mischstrahler, der $\alpha$-- und  $\beta$--Teilchen, sowie $\gamma$--Quanten emittiert. Ordne den Teilchenspuren im Magnetfeld die entsprechenden Zerfallstypen zu.
   \item Wodurch ist der unterschiedliche Kr\"{u}mmungsradius der Bahnen der abgelenkten Teilchen bedingt?
\end{enumerate}
}\hspace{2cm}
\parbox[t]{8cm}{
\begin{center}
	\psset{unit=1cm}
	\begin{pspicture}(-4,-1)(4,6.5)
		%% Als Zeichenhilfe
		%%\psgrid
		\pscircle[fillstyle=solid, fillcolor=lightgray](0,0){0.25}
        \rput(-0.675,0){\tiny Ra--226}
		\psframe[fillstyle=solid, fillcolor=gray, linecolor=gray](-1.1,-0.75)(1.1,-0.25)
		\psframe[fillstyle=solid, fillcolor=gray, linecolor=gray](-1.5,-0.75)(-1.1,0.75)
		\psframe[fillstyle=solid, fillcolor=gray, linecolor=gray](1.1,-0.75)(1.5,0.75)
		\psline[linewidth=1.5pt]{->}(0,0)(0,4.5)
		%\rput(0,4.75){$\bm{\gamma$}}
		\psarc[linewidth=1.5pt, linecolor=blue]{<-}(3,0){3}{90}{180}
		\psarc[linewidth=1.5pt, linecolor=red]{->}(-6,0){6}{0}{45}
		%\rput(3.2,3){\blue $\bm{\beta}$}
		%\rput(-2,4.3){\red $\bm{\alpha}$}

		\multido{\nX=-4+1}{9}{
			\psdot[dotstyle=otimes,dotscale=2](\nX,5.5)
		}
		\psdots[dotstyle=otimes,dotscale=2](-4,4.5)(-3,4.5)(-1,4.5)
		\multido{\nX=1+1}{4}{
			\psdot[dotstyle=otimes,dotscale=2](\nX,4.5)
		}
		\psdots[dotstyle=otimes,dotscale=2](-4,3.5)(-3,3.5)(-2,3.5)
		\multido{\nX=1+1}{4}{
			\psdot[dotstyle=otimes,dotscale=2](\nX,3.5)
		}
		\multido{\nX=-4+1}{4}{
			\psdot[dotstyle=otimes,dotscale=2](\nX,2.5)
		}
		\multido{\nX=2+1}{3}{
			\psdot[dotstyle=otimes,dotscale=2](\nX,2.5)
		}
		\multido{\nX=-4+1}{4}{
			\psdot[dotstyle=otimes,dotscale=2](\nX,1.5)
		}
		\multido{\nX=1+1}{4}{
			\psdot[dotstyle=otimes,dotscale=2](\nX,1.5)
		}
		\rput(-3.5,6.2){Magnetfeld}
	\end{pspicture}
\end{center}
}
}
\LSG{
\begin{enumerate}
  \item Von links nach rechts: $\alpha$, $\gamma$, und $\beta$.
  \item Die Bahn von $\alpha$--Teilchen ist im Vergleich zu der von Elektronen kaum gekr\"{u}mmt.
        Zwar ist der Betrag der Ladung von $\alpha$--Teilchen doppelt so gro{\ss} wie der Elektronen
        (was eine Vergr\"{o}{\ss}erung des Kr\"{u}mmungsradius zur Folge h\"{a}tte),
        aber ihre Masse ist etwa 3600--mal so gro{\ss} wie die der Elektronen. Also ist der
        Kr\"{u}mmungsradius der $\alpha$--Teilchen etwa 1800--mal so gro{\ss} wie der der Elektronen.
        Daher braucht man um $\alpha$--Teilchen abzulenken sehr starke Magnetfelder.
\end{enumerate}
}